Elektromanyetik Teori (v2) #21 | Manyetik Akı Yoğunluğu B & Maxwell (Statik)

Eğitmen: Dr. Süleyman Burak ÇELİK

``` Manyetostatik son eksik parçasını alıyor. Şimdiye kadar H ile çalıştık — akımın ürettiği alan — ama yüklere kuvvet uygulayan fiziksel alan aslında B, yani manyetik akı yoğunluğu. Bu videoda halkayı kapatıyoruz: B = μH ikisini bağlar, μ₀ = 4π × 10⁻⁷ H/m SI ölçeğini belirler, μ = μ₀μᵣ maddede değişen değeri tutar. Manyetik akı Φ'yi B · dS'nin yüzey integrali olarak tanımlıyoruz (birimi Weber) ve neden buna ihtiyacımız olduğunu açıklıyoruz — ilerde indüksiyon için akı lazım. Sonra Gauss yasasıyla büyük fark geliyor: ∇ · B = 0, çünkü manyetik monopol yok. Bir çubuk mıknatısı ikiye kessen iki mıknatıs olur, serbest kutup değil. Alan çizgileri hep kapalı halkalar. Kapanışta dört Maxwell denkleminin statik halini yan yana koyuyoruz ve statikte E ile B'nin birbirinden tamamen bağımsız olduğunu söyleyip bitiriyoruz — zamanla değişim onları dalga olarak birbirine bağlayacak. Konu akışı: 0:00 Giriş 0:03 Özet: H'yi biliyoruz, şimdi B'yi arıyoruz 0:28 Tanım B = μH + SI sabiti μ₀ 1:26 Manyetik Akı Φ = ∫ B · dS 2:12 Manyetik Monopol Yok → ∇ · B = 0 (görselleştirme + türetme) 3:13 Maxwell Denklemleri — Statik Form (dördü birden) 4:13 Statik kapandı — sırada ne var Anahtar denklemler: • B = μH (manyetik akı yoğunluğu) • μ₀ = 4π × 10⁻⁷ H/m (boşluk geçirgenliği) • Φ = ∫_S B · dS [Wb = T·m²] (manyetik akı) • ∇ · B = 0 (manyetik monopol yok) • ∮_S B · dS = 0 (integral form — diverjans teoremi) • Maxwell statik set: ∇·D = ρᵥ, ∇·B = 0, ∇×E = 0, ∇×H = J Kaynak: Sadiku, "Elements of Electromagnetics" 7. Baskı, Bölüm 7.5-7.6 ```